Швидкість руху точки прямою. Миттєва швидкість. Знаходження координати за певною залежністю швидкості за часом.

Швидкість руху-руху точки по прямій або даній кривій лінії доводиться говорити як про довжину шляху, пройденого точкою протягом якогось проміжку часу, так і про переміщення її протягом того ж проміжку; ці величини можуть і не бути однаковими, якщо рух відбувався то в один, то в інший бік шляхом

Миттєва швидкість ()

- Векторна фізична величина, що дорівнює відношенню переміщення Δ , Здійсненого часткою за дуже малий проміжок часу Δt, до цього проміжку часу.

Під дуже малим (чи, як кажуть, фізично нескінченно малим) проміжком часу тут розуміється такий, протягом якого рух із достатньою точністю вважатимуться рівномірним і прямолінійним.

У кожний момент часу миттєва швидкість спрямована щодо траєкторії, по якій рухається частка.

Її одиницею СІ є метр на секунду (м/с).

Векторний та координатний способируху точки. Швидкість та прискорення.

Положення точки у просторі можна задати двома способами:

1) за допомогою координат,

2) за допомогою радіус-вектора.
У першому випадку положення точки визначається на осях декартової системи координат ОХ, OY, OZ, пов'язаних із тілом відліку (рис. 3). Для цього з точки А необхідно опустити перпендикуляри на площину YZ (координата х), XZ (координата/у), XY (координата г) відповідно. Отже, положення точки можна визначити запис А (х, у, г), а для випадку, зображеного на рис. С (х = 6, у = 10, z - 4,5), точка А позначається так: А (6, 10, 4,5).
Навпаки, якщо задані конкретні значення координат точки в даній системі координат, то для зображення точки необхідно відкласти значення координат на відповідні осі і на трьох взаємно перпендикулярних відрізках побудувати паралелепіпед. Його вершина, протилежна початку координат і розміщена на діагоналі паралелепіпеда, і є точкою А.
Якщо точка рухається у межах будь-якої площині, через вибрані па тілі відлік * у точці досить провести дві координатні осі ОХ і OY.

Швидкість- векторна величина, що дорівнює відношенню переміщення тіла до часу, за яке це переміщення відбулося. При нерівномірному русішвидкість тіла змінюється із часом. За такого руху швидкість визначається миттєвою швидкістю тіла. Миттєва швидкість-швидкістьтіла в даний момент часу або в даній точці траєкторії.

Прискорення.При нерівномірному русі швидкість змінюється і за модулем і напрямом. Прискорення-це швидкість зміни швидкості. Воно дорівнює відношенню зміни швидкості тіла до проміжку часу, протягом якого це переміщення відбулося.

Балістичний рух. Рівномірний рух матеріальної точкипо колу. Криволінійний рух точки у просторі.

Рівномірний рух по колу.

Рух тіла по колу - криволінійний, при ньому змінюється дві координати та напрямок руху. Миттєва швидкість тіла в будь-якій точці криволінійної траєкторії спрямована по дотичній траєкторії в цій точці. Рух по будь-якій криволінійній траєкторії можна представити як рух по дугах деяких кіл. Рівномірний рух по кола-рухз прискоренням, хоча за модулем швидкість не змінюється. Рівномірний рух по колу - періодичний рух.

Криволінійний балістичний рух тіла можна розглядати як результат складання двох прямолінійних рухів: рівномірного рухупо осі хта рівнозмінного руху по осі у.

Кінетична енергія системи матеріальних точок, її зв'язок із роботою сил. Теорема Кеніга.

Зміна кінетичної енергії тіла (матеріальної точки) за деякий проміжок часу дорівнює роботі, виконаній за той же час силою, що діє на тіло.

Кінетична енергія системи є енергія руху центру мас плюс енергія руху щодо центру мас:

,

де - Повна кінетична енергія, - Енергія руху центру мас, - Відносна кінетична енергія.

Іншими словами, повна кінетична енергія тіла або системи тіл у складному русі дорівнює сумі енергії системи у поступальному русі та енергії системи у обертальному русі щодо центру мас.

Потенційна енергія у полі центральних сил.

Центральним називають таке силове поле, в якому потенційна енергія частки є функцією лише від відстані r до певної точки-центруполя: U = U (r). Сила, що діє на частинку в такому полі, теж залежить лише від відстані r і направлена ​​в кожній точці простору вздовж радіусу, проведеного в цю точку центру поля.

Поняття моменту зусиль і моменту імпульсу, зв'язок з-поміж них. Закон збереження моменту імпульсу. Момент сили (синоніми: крутний момент; крутний момент; крутний момент) - фізична величина, що характеризує обертальну дію сили на тверде тіло.

У фізиці момент сили можна розуміти як «крутна сила». У системі СІ одиницями виміру для моменту сили є ньютон-метр, хоча сантіньютон-метр (cN m), футо-фунт (ft lbf), дюйм-фунт (lbf in) та дюйм-унція (ozf in) також часто використовуються для вираження моменту сили. Символ моменту сили (тау). Момент сили іноді називають моментом пари сил, це поняття виникло у працях Архімеда над важелями. аналоги сили, що обертаються, маси і прискорення є момент сили, момент інерції і кутове прискорення відповідно. Сила, прикладена до важеля, помножена на відстань до осі важеля, є моментом сили. Наприклад, сила 3 ​​ньютона, прикладена до важеля, відстань до осі якого 2 метри, це те саме, що 1 ньютон, прикладений до важеля, відстань до осі якого 6 метрів. Більш точно, момент сили частки визначається як векторний добуток:

де – сила, що діє на частинку, та r – радіус-вектор частинки.

Момент імпульсу (кінетичний момент, кутовий момент, орбітальний момент, момент кількості руху) характеризує кількість обертального руху. Величина, що залежить від того, скільки маси обертається, як вона розподілена щодо осі обертання і з якою швидкістю відбувається обертання.

Слід врахувати, що обертання тут розуміється на широкому значенніне тільки як регулярне обертання навколо осі. Наприклад, навіть при прямолінійному русі тіла повз довільну уявну точку, воно також має момент імпульсу. Найбільшу роль момент імпульсу грає в описах власне обертального руху.

Момент імпульсу замкнутої системи зберігається.

Момент імпульсу частки щодо деякого початку відліку визначається векторним творомїї радіус-вектора та імпульсу:

де - радіус-вектор частки щодо обраного початку відліку; - імпульс частинки.

В системі СІ момент імпульсу вимірюється в одиницях джоуль-секунд; Дж.с.

З визначення моменту імпульсу випливає його адитивність. Так, для системи частинок виконується вираз:

.

В рамках закону збереження моменту імпульсу консервативною величиною є кутовий момент обертання маси - він не змінюється без прикладеного моменту сили або крутного моменту - проекції вектора сили на площину обертання, перпендикулярно радіусу обертання, помноженої на важіль (відстань до осі обертання). Найпоширеніший приклад закону збереження моменту імпульсу - фігуристка, яка виконує фігуру обертання з прискоренням. Спортсменка входить у обертання досить повільно, широко розкинувши руки та ноги, а потім, у міру того, як вона збирає масу свого тіла все ближче до осі обертання, притискаючи кінцівки все ближче до тулуба, швидкість обертання багаторазово зростає внаслідок зменшення моменту інерції при збереженні моменту обертання. Тут ми й переконуємося наочно, що менше момент інерції, то вище кутова швидкість і, як наслідок, коротше період обертання, назад пропорційний їй.

Закон збереження моменту імпульсу:Момент імпульсу системи тіл зберігається, якщо результуючий момент зовнішніх сил, що діють на систему, дорівнює нулю:

.

Якщо результат зовнішніх сил не дорівнює нулю, але рана нулю проекція цього моменту на деяку вісь, то проекція моменту імпульсу системи на цю вісь не змінюється.

Момент інерції. Теорема Ґюйгенса-Штейнера. Момент інерції та кінетична енергія обертання твердого тіла навколо нерухомої осі.

^ Момент інерції точки- Величина, рівна добуткумаси m точки на квадрат її найкоротшої відстані r до осі (центру) обертання: J z = m r 2 J = m r 2 кг. м2.

Теорема Штейнера:Моментом інерції твердого тіла щодо будь-якої осі дорівнює сумі моменту інерції щодо осі проходить через центр мас і добутку маси цього тіла на квадрат відстані між осями. I=I 0 +md 2 .Величина I, що дорівнює сумі творів елементарних мас на квадрати їх відстані від деякої осі, зв. моментом інерції тіла щодо цієї осі. I=m i R i 2 Підсумовування проводиться по всіх елементарним масамна які можна розбити тіло.

Перейти до: навігація, пошук

Кінетична енергія обертального руху- Енергія тіла, пов'язана з його обертанням.

Основні кінематичні характеристики обертального руху тіла – його кутова швидкість () та кутове прискорення. Основні динамічні характеристики обертального руху – момент імпульсу щодо осі обертання z:

та кінетична енергія

де I z – момент інерції тіла щодо осі обертання.

Схожий приклад можна знайти при розгляді молекули, що обертається, з головними осями інерції I 1, I 2і I 3. Обертальна енергія такої молекули задана виразом

де ω 1, ω 2, і ω 3- Головні компоненти кутовий швидкості.

Загалом, енергія при обертанні з кутовою швидкістю знаходиться за формулою:

де - тензор інерції

Інваріантність законів динаміки в ISO. Система відліку рухається поступально та прискорено. Система відліку рівномірно обертається. (Матеріальна точка спочиває в НІСО, матеріальна точка рухається в НІСО.). Теорема Коріоліса.

Сила Коріоліса- одна з сил інерції, що існує в неінерційній системі відліку через обертання та закони інерції, що виявляється при русі в напрямку під кутом до осі обертання. Названа на ім'я французького вченого Гюстава Гаспара Коріоліса, який вперше її описав. Прискорення Коріоліса було отримано Коріолісом у 1833 році, Гауссом у 1803 році та Ейлером у 1765 році.

Причина появи сили Коріоліса – у коріолісовому (поворотному) прискоренні. У інерційних системахвідліку діє закон інерції, тобто, кожне тіло прагне рухатися прямою і з постійною швидкістю. Якщо розглянути рух тіла, рівномірний уздовж деякого радіусу, що обертається і спрямований від центру, то стане ясно, що щоб воно здійснилося, потрібно надавати тілу прискорення, так як чим далі від центру, тим повинна бути більша дотична швидкість обертання. Це означає, що з точки зору системи відліку, яка обертається, якась сила намагатиметься змістити тіло з радіусу.

Для того, щоб тіло рухалося з коріолісовим прискоренням, необхідний додаток сили до тіла, що дорівнює , де - коріолісове прискорення. Відповідно, тіло діє за третім законом Ньютона із силою протилежної спрямованості. Сила, яка діє з боку тіла, і називатиметься силою Коріоліса. Не слід плутати Коріолісову силу з іншою силою інерції - відцентровою силою, яка спрямована по радіусу обертового кола.

Якщо обертання відбувається за годинниковою стрілкою, тіло, що рухається від центру обертання, буде прагнути зійти з радіуса вліво. Якщо обертання відбувається проти годинникової стрілки, то вправо.

ГАРМОНІЧНИЙ ОСЦИЛЯТОР

- Система, що здійснює гармонійні коливання

Коливання, зазвичай, пов'язані з поперемінним перетворенням енергії однієї форми (виду) в енергію інший форми (іншого виду). У механічному маятнику енергія перетворюється з кінетичної на потенційну. В електричних LC контурах (тобто індуктивно-ємнісних контурах) енергія перетворюється з електричної енергіїємності (енергії електричного поляконденсатора) в магнітну енергію котушки індуктивності (енергію магнітного полясоленоїда)

Приклади гармонійних осциляторів (фізичний маятник, математичний маятник, крутильний маятник)

Фізичний маятник- осцилятор, що є твердим тілом, що здійснює коливання в полі будь-яких сил щодо точки, що не є центром мас цього тіла, або нерухомої осі, перпендикулярної напрямку дії сил і не проходить через центр мас цього тіла.

Математичний маятник- осцилятор, що є механічною системою, що складається з матеріальної точки, що знаходиться на невагомій нерозтяжній нитці або на невагомому стрижні в однорідному полі сил тяжіння [

Крутильний маятник(також торсіонний маятник, обертальний маятник) - механічна система, що являє собою тіло, підвішене в полі тяжкості на тонкій нитці і володіє лише одним ступенем свободи: обертанням навколо осі, що задається нерухомою ниткою

Області застосування

Капілярний ефект використовується в контролі, що не руйнує (капілярний контроль або контроль проникаючими речовинами) для виявлення дефектів, що мають вихід на поверхню контрольованого виробу. Дозволяє виявляти тріщини з розкриттям від 1 мкм, які не видно неозброєним оком.

Когезія(від лат. cohaesus - пов'язаний, зчеплений), зчеплення молекул (іонів) фізичного тілапід впливом сил тяжіння. Це сили міжмолекулярної взаємодії, водневого зв'язку та (або) іншого хімічного зв'язку. Вони визначають сукупність фізичних і фізико-хімічних властивостей речовини: агрегатний стан, леткість, розчинність, механічні властивості тощо. буд. Найбільш сильна когезія в твердих тілахі рідинах, тобто в конденсованих фазах, де відстань між молекулами (іонами) малі - близько кількох розмірів молекул. У газах середні відстані між молекулами великі в порівнянні з їх розмірами, і тому когезія у них незначна. Мірою інтенсивності міжмолекулярної взаємодії є щільність енергії когезії. Вона еквівалентна роботі видалення молекул, що взаємно притягуються, на нескінченно велику відстань один від одного, що практично відповідає випару або сублімації речовини

Адгезія(Від лат. adhaesio- прилипання) у фізиці - зчеплення поверхонь різнорідних твердих та/або рідких тіл. Адгезія обумовлена ​​міжмолекулярною взаємодією (вандерваальсовою, полярною, іноді - утворенням хімічних зв'язківабо взаємною дифузією) у поверхневому шарі та характеризується питомою роботою, необхідною для поділу поверхонь. У деяких випадках адгезія може виявитися сильнішою, ніж когезія, тобто зчеплення всередині однорідного матеріалу, в таких випадках при застосуванні зусилля, що розриває, відбувається когезійний розрив, тобто розрив в об'ємі менш міцного з дотичних матеріалів.

Поняття потоку рідини (газу) та рівняння безперервності. Висновок рівняння Бернуллі.

У гідравліці потоком вважають такий рух маси, коли ця маса обмежена:

1) твердими поверхнями;

2) поверхнями, які поділяють різні рідини;

3) вільними поверхнями.

Залежно від того, якого роду поверхнями або їх поєднаннями обмежена рідина, що рухається, розрізняють наступні видипотоків:

1) безнапірні, коли потік обмежений поєднанням твердої та вільної поверхонь, наприклад, річка, канал, труба з неповним перерізом;

2) напірні, наприклад, труба з повним перерізом;

3) гідравлічні струмені, які обмежені рідким (як ми побачимо пізніше, такі струмки називають затопленими) або газовим середовищем.

Живий переріз та гідравлічний радіус потоку. Рівняння нерозривності у гідравлічній формі

Рівняння Громеки підходить для опису руху рідини, якщо компоненти функції руху містять якусь вихрову величину. Наприклад, ця вихрова величина міститься в компонентах x, wy, z кутової швидкості w.

Умовою того, що рух є встановленим, є відсутність прискорення, тобто умова рівності нулю приватних похідних від усіх компонентів швидкості:

Якщо тепер скласти

то отримаємо

Якщо проектувати переміщення на дуже малу величину dl на координатні осі, то отримаємо:

dx = Uxdt; dy = Uy dt; dz = Uzdt. (3)

Тепер помножимо кожне рівняння (3) відповідно на dx, dy, dz і складемо їх:

Припустивши, що права частина дорівнює нулю, а це можливо, якщо другий або третій рядки дорівнюють нулю, отримаємо:

Нами отримано рівняння Бернуллі

Аналіз рівняння Бернуллі

це рівняння є не що інше, як рівняння лінії струму при русі, що встановився.

Звідси випливають висновки:

1) якщо рух, що встановився, то перший і третій рядки в рівнянні Бернуллі пропорційні.

2) пропорційні рядки 1 та 2, тобто.

Рівняння (2) є рівнянням вихрової лінії. Висновки з (2) аналогічні висновкам (1), тільки лінії струму замінюють вихрові лінії. Одним словом, у цьому випадку умова (2) виконується для вихрових ліній;

3) пропорційні відповідні члени рядків 2 та 3, тобто.

де а – деяка постійна величина; якщо підставити (3) (2), то отримаємо рівняння ліній струму (1), оскільки з (3) випливає:

ω x = aUx; ω y = aUy; ω z = aUz. (4)

Тут слід цікавий висновок у тому, що вектори лінійної швидкості і кутової швидкості сонаправлены, тобто паралельні.

У ширшому розумінні треба уявити таке: оскільки аналізований рух, що встановилося, то виходить, що частинки рідини рухаються по спіралі та їх траєкторії по спіралі утворюють лінії струму. Отже, лінії струму та траєкторії частинок – те саме. Рух такого роду називають гвинтовим.

4) другий рядок визначника (точніше, члени другого рядка) дорівнює нулю, тобто.

ω x = ω y = ω z = 0. (5)

Але відсутність кутової швидкості рівносильна відсутності вихровості руху.

5) нехай рядок 3 дорівнює нулю, тобто.

Ux = Uy = Uz = 0.

Але це, як нам відомо, умова рівноваги рідини.

Аналіз рівняння Бернуллі завершено.

Перетворення Галілея. Механічний принцип відносності. Постулати спеціальної (приватної теорії) відносності. Перетворення Лоренца та наслідки з них.

Основним принципом, на якому базується класична механіка, є принцип відносності, сформульований на основі емпіричних спостережень Г. Галілеєм. Відповідно до цього принципу існує безліч систем відліку, в яких вільне тіло спочиває або рухається з постійною по модулю і напрямку швидкістю. Ці системи відліку називаються інерційними і рухаються одна щодо одної рівномірно і прямолінійно. У всіх інерційних системах відліку якості простору та часу однакові, і всі процеси в механічних системах підпорядковуються однаковим законам. Цей принцип можна також сформулювати як відсутність абсолютних систем відліку, тобто систем відліку, якимось чином виділених щодо інших

Принцип відносності- фундаментальний фізичний принцип, за яким усі фізичні процеси в інерційних системах відліку протікають однаково, незалежно від цього, нерухома система чи вона перебуває у стані рівномірного і прямолінійного руху.

Спеціальна теорія відносності (СТО; також приватна теорія відносності) - теорія, що описує рух, закони механіки та просторово-часові відносини при довільних швидкостях руху, менших швидкості світла у вакуумі, у тому числі близьких до швидкості світла. У межах спеціальної теорії відносності класична механіка Ньютона є наближенням низьких швидкостей. Узагальнення СТО для гравітаційних полів називається загальною теорією відносності.

Описувані спеціальною теорією відносності відхилення у перебігу фізичних процесіввід пророцтв класичної механіки називають релятивістськими ефектами, а швидкості, за яких такі ефекти стають суттєвими, - релятивістськими швидкостями

Перетворення Лоренца- лінійні (або афінні) перетворення векторного (відповідно, афінного) псевдоевклідового простору, що зберігає довжини або, що еквівалентно, скалярний добуток векторів.

Перетворення Лоренца псевдоевклідова простору сигнатури знаходять широке застосування у фізиці, зокрема, у спеціальній теорії відносності (СТО), де як афінного псевдоевклідова простору виступає чотиривимірний просторово-часовий континуум (простір Мінковського)

Явище перенесення.

У газі, що у нерівноважному стані, виникають незворотні процеси, звані явищами перенесення. У цих процесів відбувається просторове перенесення речовини (дифузія), енергії (теплопровідність), імпульсу спрямованого руху (в'язке тертя). Якщо перебіг процесу не змінюється з часом, такий процес називається стаціонарним. Інакше це нестаціонарний процес. Стаціонарні процеси можливі лише у стаціонарних зовнішніх умовах. У термодинамічно ізольованій системі можуть виникати лише нестаціонарні явища перенесення, спрямовані на встановлення рівноважного стану

Предмет та метод термодинаміки. Основні поняття. Перший закон термодинаміки.

Принцип побудови термодинаміки є досить простим. В її основу покладено три експериментальні закони та рівняння стану: перший закон (перший початок термодинаміки) - закон збереження та перетворення енергії; другий закон (друге початок термодинаміки) показує напрям, яким протікають природні явища у природі; Третій закон (третій початок термодинаміки) стверджує, що абсолютний нуль температури недосяжний. Термодинаміка, на відміну від статистичної фізики, не розглядає конкретні молекулярні картини. З досвідчених даних формулюються основні закони (принципи чи початку). Ці закони та їх наслідки застосовуються до конкретних фізичним явищам, пов'язаним із перетворенням енергії макроскопічним шляхом (без урахування атомно-молекулярної будови), вивчають властивості тіл конкретних розмірів. Термодинамічний методвикористовується у фізиці, хімії, ряді технічних наук.

Термодинаміка – вчення про зв'язок та взаємоперетворення різних видів енергії, теплоти та роботи.

Поняття термодинаміки походить від грецьких слів «термос» – теплота, жар; "динамікос" - сила, силовий.

Під тілом у термодинаміці розуміють деяку частину простору, заповнену речовиною. Форма тіла, його колір та інші властивості для термодинаміки несуттєві, отже, термодинамічний поняття тіла відрізняється від геометричного.

Важливу роль термодинаміці грає внутрішня енергія U.

U – сума всіх видів енергії, ув'язнених в ізольованій системі (енергія теплового руху всіх мікрочастинок системи, енергія взаємодії частинок, енергія електричних оболонок атомів та іонів, внутрішньоядерна енергія тощо).

Внутрішня енергія є однозначною функцією стану системи: її зміни DU при переході системи зі стану 1 до 2 не залежить від виду процесу і дорівнює ∆U = U 1 – U 2 . Якщо система здійснює круговий процес, то:

Повна зміна її внутрішньої енергії дорівнює 0.

Внутрішня енергія U системи визначається її станом, тобто. U системи є функція параметрів стану:

U = f(p,V,T) (1)

При не дуже високих температурах внутрішню енергію ідеального газу можна вважати рівної сумімолекулярно-кінетичних енергій теплового руху його молекул Внутрішня енергія гомогенної, а першому наближенні і гетерогенної систем є адитивної величиною – рівної сумі внутрішніх енергій всіх її макроскопічних частин (чи фаз системи).

Адіабатний процес. Рівняння Пуассона, адіабату. Політропний процес, рівняння політропи.

Адіабатичним називається процес, при якому відсутній теплообмін

Адіабатичний, або адіабатний процес(від др.-грец. ἀδιάβατος – «непрохідний») – термодинамічний процес у макроскопічній системі, при якому система не обмінюється тепловою енергією з навколишнім простором. Серйозне дослідження адіабатичних процесів почалося у XVIII столітті.

Адіабатичний процес є окремим випадком політропного процесу, так як при ньому теплоємність газу дорівнює нулю і, отже, стала . Адіабатичні процеси оборотні лише тоді, коли у кожний момент часу система залишається рівноважною (наприклад, зміна стану відбувається досить повільно) та зміни ентропії не відбувається. Деякі автори (зокрема, Л. Д. Ландау) називали адіабатичні тільки квазістатичні адіабатичні процеси.

Адіабатичний процес ідеального газу описується рівнянням Пуассона. Лінія, що зображує адіабатний процес на термодинамічній діаграмі, називається адіабатою. Адіабатичними вважатимуться процеси у низці явищ природи. Рівняння Пуассона- еліптичне диференціальне рівняння у приватних похідних, яке, серед іншого, описує

• електростатичне поле,
• стаціонарне поле температури,
• поле тиску,
• поле потенціалу швидкості у гідродинаміці.

Воно названо на честь знаменитого французького фізика та математика Сімеона Дені Пуассона.

Це рівняння має вигляд:

де - оператор Лапласа або лапласіан, а - речова або комплексна функція на деякому різноманітті.

У тривимірній декартовій системікоординат рівняння набуває форми:

У декартовій системі координат оператор Лапласа записується у формі і рівняння Пуассона набуває вигляду:

Якщо fпрагне до нуля, то рівняння Пуассона перетворюється на рівняння Лапласа (рівняння Лапласа - окремий випадок рівняння Пуассона):

Рівняння Пуассона можна вирішити з допомогою функції Гріна; див., наприклад, статтю екрановане рівняння Пуассона. Існують різні методи для отримання чисельних рішень. Наприклад, використовується ітераційний алгоритм - релаксаційний метод.

Також такі процеси отримали низку застосувань у техніці.

Політропний процес, політропічний процес- Термодинамічний процес, під час якого питома теплоємність газу залишається незмінною.

Відповідно до сутності поняття теплоємності, граничними приватними явищами політропного процесу є ізотермічний процес () та адіабатний процес ().

У разі ідеального газу, ізобарний процес та ізохорний процес також є політропними. ?

Рівняння політроп.Розглянуті вище ізохоричний, ізобаричний, ізотермічний і адіабатичний процеси мають один загальною властивістю- мають постійну теплоємність.

Ідеальна теплова машина та цикл Карно. К.П.Д. ідеальної теплової машини. Зміст другого закону К.П.Д. реальної теплової машини.

Цикл Карно є ідеальним термодинамічний цикл. Теплова машина Карно, що працює за цим циклом, має максимальний ККД з усіх машин, у яких максимальна та мінімальна температури здійснюваного циклу збігаються відповідно з максимальною та мінімальною температурами циклу Карно .

Максимальне ККД досягається при оборотному циклі. Щоб цикл був оборотним, з нього повинна бути виключена передача тепла за наявності різниці температур. Щоб довести цей факт, припустимо, що передача тепла за різниці температур має місце. Дана передача походить від гарячішого тіла до холоднішого. Якщо припустити процес оборотним, то це означало б можливість передачі тепла назад від холоднішого тіла до більш нагрітого, що неможливо, отже процес незворотний. Відповідно, перетворення тепла на роботу може відбуватися лише ізотермічно [Комм 4] . При цьому зворотний перехід двигуна в початкову точку шляхом ізотермічного процесу неможливий, так як в цьому випадку вся отримана робота буде витрачена на відновлення вихідного положення. Оскільки вище було показано, що адіабатичний процес може бути оборотним - цей вид адіабатичного процесу підходить для використання в циклі Карно.

Всього при циклі Карно відбуваються два адіабатичні процеси:

1. Адіабатичне (ізоентропічне) розширення(на малюнку – процес 2→3). Робоче тіло від'єднується від нагрівача і продовжує розширюватись без теплообміну з навколишнім середовищем. Його температура зменшується до температури холодильника.

2. Адіабатичний (ізоентропічний) стиск(на малюнку – процес 4→1). Робоче тіло від'єднується від холодильника та стискається без теплообміну з навколишнім середовищем. Його температура збільшується до температури нагрівача.

Граничні умови Еn та Еt.

У тілі, що проводить в електростатичному полі, всі точки тіла мають однаковий потенціал, поверхня провідного тіла є еквіпотенційною поверхнею і лінії напруженості поля в діелектриці нормальні до неї. Позначивши через Е n та Е t нормальну та дотичну до поверхні провідника, складові вектора напруженості поля в діелектриці біля поверхні провідника, зазначені умови можна записати у вигляді:

Е t = 0; Е = Е n = - U / n; D = -e * U / n = s,

де s – поверхнева щільність електричного зарядуна поверхні провідника.

Таким чином, на межі розділу провідного тіла та діелектрика відсутня дотична до поверхні (тангенціальна) складова напруженості електричного поля, а вектор електричного зміщенняу будь-якій точці, що безпосередньо примикає до поверхні провідного тіла чисельно дорівнює щільності електричного заряду s на поверхні провідника

Теорема Клаузіуса, нерівність Клаузіуса. Ентропія, її фізичний зміст. Зміна ентропії при незворотних процесах. Основне рівняння термодинаміки.

сума наведених теплот при переході з одного стану до іншого не залежить від форми (шляху) переходу у разі оборотних процесів. Останнє твердження має назву теореми Клаузіуса.

Розглядаючи процеси перетворення тепла на роботу, Р. Клаузіус сформулював термодинамічний нерівність, що носить його ім'я.

«Наведена кількість тепла, отримана системою в ході довільного кругового процесу, не може бути більшою за нуль»

де dQ – кількість тепла, отриманого системою при температурі Т, dQ 1 – кількість тепла, що отримується системою від ділянок довкілляз температурою Т 1 , dQ 2 - кількість тепла, що віддається системою ділянкам навколишнього середовища при температурі Т 2 . Нерівність Клаузіуса дозволяє встановити верхню межу термічного К.П.Д. при змінних температурах нагрівача та холодильника.

З виразу оборотного циклу Карно слід, що або , тобто. для оборотного циклу нерівність Клаузіуса перетворюється на рівність. Це означає, що наведена кількість тепла, отриманого системою в ході оборотного процесу, не залежить від виду процесу, а визначається лише початковим та кінцевим станами системи. Тому наведена кількість тепла, отримана системою в ході оборотного процесу, є мірою зміни функції стану системи, яка називається ентропією.

Ентропія системи - функція її стану, визначена з точністю до постійної постійної. Приріст ентропії дорівнює наведеній кількості тепла, яку потрібно повідомити системі, щоб перевести її з початкового стану в кінцевий за будь-яким оборотним процесом.

, .

Важливою особливістю ентропії є її зростання в ізольованих

1.2. Прямолінійний рух

1.2.4. Середня швидкість

Матеріальна точка (тіло) зберігає свою швидкість незмінною лише за рівномірному прямолінійному русі. Якщо рух є нерівномірним (у тому числі й рівнозмінним), то швидкість тіла змінюється. Такий рух характеризують середньою швидкістю. Розрізняють середню швидкість переміщення та середню дорожню швидкість.

Середня швидкість переміщенняє векторною фізичною величиною, Яку визначають за формулою

v → r = r → t ,

де r → - вектор переміщення; ∆t – інтервал часу, за який це переміщення відбулося.

Середня шляхова швидкістьє скалярною фізичною величиною та обчислюється за формулою

v s = S заг t заг,

де S заг = S 1 + S 1 + ... + S n; t заг = t 1 + t 2 + ... + t N.

Тут S 1 = v 1 t 1 – перша ділянка шляху; v 1 - швидкість проходження першої ділянки колії (рис. 1.18); t 1 - час руху першому ділянці шляху тощо.

Мал. 1.18

Приклад 7. Одну чверть шляху автобус рухається зі швидкістю 36 км/год, другу чверть шляху - 54 км/год, шлях, що залишився - зі швидкістю 72 км/год. Розрахувати середню дорожню швидкість автобуса.

Рішення. Загальний шлях, пройдений автобусом, позначимо S:

S заг = S.

S 1 = S /4 - шлях, пройдений автобусом першій ділянці,

S 2 = S /4 - шлях, пройдений автобусом на другій ділянці,

S 3 = S /2 – шлях, пройдений автобусом на третій ділянці.

Час руху автобуса визначається формулами:

• на першій ділянці (S1 = S/4) -

  t 1 = S 1 v 1 = S 4 v 1;

• на другій ділянці (S2 = S/4) -

  t 2 = S 2 v 2 = S 4 v 2;

• на третій ділянці (S 3 = S /2) -

  t 3 = S 3 v 3 = S 2 v 3.

Загальний часруху автобуса складає:

t заг = t 1 + t 2 + t 3 = S 4 v 1 + S 4 v 2 + S 2 v 3 = S (1 4 v 1 + 1 4 v 2 + 1 2 v 3) .

v s = S заг t заг = S S (1 4 v 1 + 1 4 v 2 + 1 2 v 3) =

1 (1 4 v 1 + 1 4 v 2 + 1 2 v 3) = 4 v 1 v 2 v 3 v 2 v 3 + v 1 v 3 + 2 v 1 v 2 .

v s = 4 ⋅ 36 ⋅ 54 ⋅ 72 54 ⋅ 72 + 36 ⋅ 72 + 2 ⋅ 36 ⋅ 54 = 54 км/год.

Приклад 8. П'яту частину часу міський автобус витрачає на зупинки, решту часу він рухається зі швидкістю 36 км/год. Визначити середню дорожню швидкість автобуса.

Рішення. Загальний час руху автобуса на маршруті позначимо t:

t заг = t.

t 1 = t /5 - час, витрачений на зупинки,

t 2 = 4t/5 – час руху автобуса.

Шлях, пройдений автобусом:

• за час t1 = t/5 -

  S 1 = v 1 t 1 = 0,

оскільки швидкість автобуса v 1 на даному часовому інтервалі дорівнює нулю (v 1 = 0);

• за час t2 = 4t/5 -

  S 2 = v 2 t 2 = v 2 4 t 5 = 4 5 v 2 t

  де v 2 - Швидкість автобуса на даному тимчасовому інтервалі (v 2 = = 36 км / год).

Загальний шлях автобуса:

S заг = S 1 + S 2 = 0 + 4 5 v 2 t = 4 5 v 2 t.

Обчислення середньої колії автобуса зробимо за формулою

v s = S заг t заг = 4 5 v 2 t t = 4 5 v 2 .

Розрахунок дає значення середньої колійної швидкості:

v s = 4 5 ⋅ 36 = 30 км/год.

Приклад 9. Рівняння руху матеріальної точки має вигляд x(t) = (9,0 − 6,0t + 2,0t 2) м, де координата задана в метрах, час – у секундах. Визначити середню шляхову швидкість та величину середньої швидкості переміщення матеріальної точки за перші три секунди руху.

Рішення. Для визначення середньої швидкості переміщеннянеобхідно розрахувати переміщення матеріальної точки. Модуль переміщення матеріальної точки в інтервалі часу від t 1 = 0 до t 2 = 3,0 з обчислимо як різницю координат:

| Δr → | = | x (t 2) - x (t 1) | ,

Підстановка значень формулу для обчислення модуля переміщення дає:

| Δr → | = | x (t 2) - x (t 1) | = 9,0 − 9,0 = 0 м.

Таким чином, переміщення матеріальної точки дорівнює нулю. Отже, модуль середньої швидкості переміщення також дорівнює нулю:

| v → r | = | Δr → | t 2 − t 1 = 0 3,0 − 0 = 0 м/с.

Для визначення середньої колійної швидкостіНеобхідно розрахувати шлях, пройдений матеріальною точкою за інтервал часу від t 1 = 0 до t 2 = 3,0 с. Рух точки є рівноповільним, тому необхідно з'ясувати, чи точка зупинки потрапляє у вказаний інтервал.

Для цього запишемо закон зміни швидкості матеріальної точки з часом у вигляді:

v x = v 0 x + a x t = − 6,0 + 4,0 t

де v 0 x = -6,0 м/с - проекція початкової швидкостіна вісь Ox; a x = = 4,0 м/с 2 – проекція прискорення на вказану вісь.

Знайдемо точку зупинки з умови

v (τ зуст) = 0,

тобто.

τ зб = v 0 a = 6,0 4,0 = 1,5 с.

Точка зупинки потрапляє у часовий інтервал від t 1 = 0 с до t 2 = 3,0 с. Таким чином, пройдений шлях обчислимо за формулою

S = S 1 + S 2

де S1 = | x (τ зуст) − x (t 1) | - шлях, пройдений матеріальною точкою до зупинки, тобто. за час від t 1 = 0 до τ ост = 1,5 с; S2 = | x (t 2) - x (τ зуст) | - шлях, пройдений матеріальною точкою після зупинки, тобто. за час від τ зост = 1,5 с до t 1 = 3,0 с.

Розрахуємо значення координат у вказані моменти часу:

x(t 1 ) = 9,0 − 6,0 t 1 + 2,0 t 1 2 = 9,0 − 6,0 ⋅ 0 + 2,0 ⋅ 0 2 = 9,0 м;

x (τ ост) = 9,0 − 6,0 τ ост + 2,0 τ ост 2 = 9,0 − 6,0 ⋅ 1,5 + 2,0 ⋅ (1,5) 2 = 4,5 м ;

x (t 2) = 9,0 − 6,0 t 2 + 2,0 t 2 2 = 9,0 − 6,0 ⋅ 3,0 + 2,0 ⋅ (3,0) 2 = 9,0 м .

Значення координат дозволяють обчислити шляхи S1 і S2:

S1 = | x (τ зуст) − x (t 1) | = | 4,5 – 9,0 | = 4,5 м;

S2 = | x (t 2) - x (τ зуст) | = | 9,0 – 4,5 | = 4,5 м,

а також сумарний пройдений шлях:

S = S1 + S2 = 4,5 + 4,5 = 9,0 м.

Отже, шукане значення середньої колійної швидкості матеріальної точки дорівнює

v s = S t 2 − t 1 = 9,0 3,0 − 0 = 3,0 м/с.

Приклад 10. Графік залежності проекції швидкості матеріальної точки від часу є прямою лінією і проходить через точки (0; 8,0) і (12; 0), де швидкість задана в метрах в секунду, час - в секундах. У скільки разів середня колійна швидкість за 16 із руху перевищує величину середньої швидкості переміщення за той самий час?

Рішення. Графік залежності проекції швидкості тіла іноді показаний малюнку.

Для графічного обчислення шляху, пройденого матеріальною точкою, та модуля її переміщення необхідно визначити значення проекції швидкості в момент часу, що дорівнює 16 с.

Існує два способи визначення значення v x у вказаний момент часу: аналітичний (через рівняння прямої) та графічний (через подобу трикутників). Для знаходження v x скористаємося першим способом і складемо рівняння прямої по двох точках:

t − t 1 t 2 − t 1 = v x − v x 1 v x 2 − v x 1 ,

де (t 1; v x 1) - координати першої точки; (t 2 ; v x 2) - координати другої точки. За умовою задачі: t 1 = 0, v x 1 = 8,0, t 2 = 12, v x 2 = 0. З урахуванням конкретних значень координат дане рівняння набуває вигляду:

t − 0 12 − 0 = v x − 8,0 0 − 8,0 ,

v x = 8,0 − 2 3 t.

При t = 16 значення проекції швидкості становить

| v x | = 83 м/с.

Це значення можна отримати також з подоби трикутників.

• Обчислимо шлях, пройдений матеріальною точкою, як суму величин S 1 і S 2:

  S = S 1 + S 2

  де S 1 = 1 2 ⋅ 8,0 ⋅ 12 = 48 м - шлях, пройдений матеріальною точкою за інтервал часу від 0 до 12 с; S 2 = 1 2 ⋅ (16 − 12) ⋅ | v x | = 1 2 ⋅ 4,0 ⋅ 8 3 = = 16 3 м - шлях, пройдений матеріальною точкою за інтервал часу від 12 до 16 с.

Сумарний пройдений шлях складає

S = S 1 + S 2 = 48 + 16 3 = 160 3 м.

Середня шляхова швидкість матеріальної точки дорівнює

v s = S t 2 − t 1 = 160 3 ⋅ 16 = 10 3 м/с.

• Обчислимо значення переміщення матеріальної точки як модуль різниці величин S1 і S2:

  S = | S 1 − S 2 | = | 48 − 16 3 | = 128 3 м.

Розмір середньої швидкості переміщення становить

| v → r | = | Δr → | t 2 − t 1 = 128 3 ⋅ 16 = 8 3 м/с.

Шукане відношення швидкостей одно

v s | v → r | = 10 3 ⋅ 3 8 = 10 8 = 1,25.

Середня шляхова швидкість матеріальної точки в 1,25 разів перевищує модуль середньої швидкості переміщення.

Швидкістю точки називається вектор, що визначає в кожний момент часу швидкість і напрямок руху точки.

Швидкість рівномірного руху визначається ставленням шляху, пройденого крапкою за деякий проміжок часу, до величини цього проміжку часу.

Швидкість; S-шлях; t-час.

Вимірюється швидкість одиницях довжини, поділених на одиницю часу: м/с; см/с; км/год і т.д.

У разі прямолінійного руху вектор швидкості спрямований уздовж траєкторії у бік її руху.

Якщо точка за рівні проміжки часу проходить нерівні шляхи, цей рух називається нерівномірним. Швидкість є величиною змінної та є функцією часу.

Середньою за цей проміжок часу швидкістю точки називається швидкість такого рівномірного прямолінійного руху, при якому точка за цей проміжок часу отримала б те саме переміщення, як і в її русі.

Розглянемо точку М, яка переміщається криволінійною траєкторією, заданою законом

За проміжок часу?t точка М переміститься в положення М 1 по дузі ММ 1 .Якщо проміжок часу?t малий, то дугу ММ 1 можна замінити хордою і в першому наближенні знайти середню швидкість руху точки

Ця швидкість спрямована по хорді від точки М до точки М1. Справжню швидкість знайдемо шляхом переходу до межі при t> 0

Коли?t> 0, напрямок хорди в межі збігається з напрямом дотичної до траєкторії в точці М.

Таким чином, величина швидкості точки визначається як межа відношення збільшення шляху до відповідного проміжку часу при прагненні останнього до нуля. Напрямок швидкості збігається з дотичної до траєкторії у цій точці.

Прискорення точки

Зазначимо, що у випадку, під час руху криволінійної траєкторії швидкість точки змінюється і за напрямом і за величиною. Зміна швидкості за одиницю часу визначається прискоренням. Іншими словами, прискоренням точки називається величина, що характеризує швидкість зміни швидкості часу. Якщо за інтервал часу?t швидкість змінюється на величину, то середнє прискорення

Справжнім прискоренням точки на даний момент часу t називається величина, до якої прагне середнє прискорення при t > 0, тобто

При відрізку часу вектор прискорення, що прагне до нуля, буде змінюватися і за величиною і за напрямом, прагнучи до своєї межі.

Розмір прискорення

Прискорення може виражатися м/с 2 ; см/с 2 і т.д.

У випадку, коли рух точки задано природним способом, вектор прискорення зазвичай розкладають на дві складові, спрямовані по дотичній і нормалі до траєкторії точки.

Тоді прискорення точки в момент t можна уявити так

Позначимо складові межі через в.

Напрямок вектора не залежить від величини проміжку часу.

Це прискорення завжди збігається з напрямом швидкості, тобто, спрямоване по дотичній траєкторії руху точки і тому називається дотичним або тангенціальним прискоренням.

Друга складова прискорення точки спрямована перпендикулярно до дотичної до траєкторії в даній точці у бік увігнутості кривої і впливає на зміну напрямку вектора швидкості. Ця складова прискорення зветься нормального прискорення.

Оскільки чисельне значення вектора дорівнює збільшенню швидкості точки за проміжок, що розглядається?t часу, то чисельне значення дотичного прискорення

Чисельне значення щодо прискорення точки дорівнює похідної за часом від чисельної величини швидкості. Чисельне значення нормального прискорення точки дорівнює квадрату швидкості точки, поділеному на радіус кривизни траєкторії у відповідній точці кривої

Повне прискорення при нерівномірному криволінійному русі точки складається геометрично з дотичного та нормального прискорень.

Механічним рухом називають зміну з часом положення в просторі точок і тіл щодо будь-якого основного тіла, з яким скріплена система відліку. Кінематика вивчає механічний рух точок та тіл незалежно від сил, що викликають ці рухи. Будь-який рух, як і спокій, відносно залежить від вибору системи відліку.

Траєкторією точки називають безперервну лінію, що описується точкою, що рухається. Якщо траєкторія – пряма лінія, то рух точки називають прямолінійним, а якщо – крива, то – криволінійним. Якщо траєкторія – плоска, то рух точки називають плоским.

Рух точки або тіла вважається заданим або відомим, якщо для кожного моменту часу (t) можна вказати положення точки або тіла щодо обраної системи координат.

Положення точки у просторі визначається завданням:

а) траєкторії точки;

б) початку О 1 відліку відстані по траєкторії (Малюнок 11): s = О 1 М - криволінійна координата точки М;

в) напрями позитивного відліку відстаней s;

г) рівняння або закону руху точки траєкторією: S = s(t)

Швидкість точки.Якщо точка за рівні проміжки часу проходить рівні відрізки шляху, її рух називають рівномірним. Швидкість рівномірного руху вимірюється відношенням шляху з, пройденого точкою за деякий проміжок часу, величину цього проміжку часу: v = s/1. Якщо точка за рівні проміжки часу проходить нерівні шляхи, її рух називають нерівномірним. Швидкість у разі також змінна і є функцією часу: v = v(t). Розглянемо точку А, яка переміщається заданою траєкторією за деяким законом s = s(t) (Малюнок 12):

Проміжок часу t т. А перемістилася в положення А 1 по дузі АА. Якщо проміжок часу Δt малий, то дугу АА можна замінити хордою і знайти в першому наближенні величину середньої швидкості руху точки v cp = Ds/Dt. Середня швидкість спрямована по хорді від т. до т. А 1 .

Справжня швидкість точки спрямована по дотичній до траєкторії, а її величина алгебри визначається першою похідною шляху за часом:

v = limΔs/Δt = ds/dt

Розмірність швидкості точки: (v) = тривалість/час, наприклад, м/с. Якщо точка рухається у бік збільшення криволінійної координати s, то ds > 0, отже, v > 0, а інакше ds< 0 и v < 0.

Прискорення точки.Зміна швидкості за одиницю часу визначається прискоренням. Розглянемо рух точки А по криволінійній траєкторії за час Δt із положення A до положення A 1 . У положенні A точка мала швидкість v, а в положенні A 1 - швидкість v 1 (Малюнок 13). тобто. швидкість точки змінилася за величиною та напрямом. Геометричну різницю, швидкостей Δv знайдемо, побудувавши з точки A вектор v 1.

Прискоренням точки називають вектора ", рівний першою похідною від вектора швидкості точки за часом:

Знайдений вектор прискорення може бути розкладений на дві взаємно-перпендикулярні складові але дотичної і нормалі до траєкторії руху . Щодо прискорення а 1 збігається у напрямку зі швидкістю при прискореному русі або протилежно їй при заміненому русі. Воно характеризує зміну величини швидкості і дорівнює похідній від величини швидкості за часом

Вектор нормального прискорення а спрямований нормалі (перпендикуляру) до кривої у бік увігнутості траєкторії, а модуль його дорівнює відношенню квадрата величини швидкості точки до радіусу кривизни траєкторії в точці.

Нормальне прискорення характеризує зміну швидкості по
напрямку.

Величина повного прискорення: , м/с 2

Види руху точки залежно від прискорення.

Рівномірний прямолінійний рух(Рух за інерцією) характеризується тим, що швидкість руху постійна, а радіус кривизни траєкторії дорівнює нескінченності.

Тобто, r = ¥, v = const, тоді; і тому . Отже, при русі точки за інерцією її прискорення дорівнює нулю.

Прямолінійний нерівномірний рух.Радіус кривизни траєкторії r = ¥, а n = 0, тому і а = t і а = t = dv/dt.